4.2.2 ヘルムホルツの自由エネルギーとの関係

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4.2.2 ヘルムホルツの自由エネルギーとの関係

前節で示したように可逆サイクルで伝わる熱によりエントロピーの変化は以下の式(4.6)で表される。

$\displaystyle \Delta S = \frac{Q_\mathrm{可}}{\varTheta}$

(4.6)

また、可逆過程である準静等温過程における仕事はヘルムホルツの自由エネルギーの差で表されるので、状態1から状態2に変化する準静等温過程での仕事は式(4.1) $^{\text{p.\pageref{eq-Helmholtz}}}$ から以下のように表される。

$\displaystyle W_\mathrm{12可}$

$\displaystyle = F_\mathrm{2} - F_\mathrm{1}$

熱力学の第一法則式(1.5) $^{\text{p.\pageref{eq-1stLaw}}}$ より内部エネルギー

[J]と熱

[J]、仕事

[J]に対して次式が成り立つ。

$\displaystyle \Delta U_\mathrm{12} = Q_\mathrm{12可} + W_\mathrm{12可}$

これより等温準静過程 1→2 における熱は次のように表される。

$\displaystyle Q_\mathrm{12可}$

$\displaystyle = ( U_\mathrm{2} - U_\mathrm{1} ) - ( F_\mathrm{2} - F_\mathrm{1} )$

(4.8)

等温準静過程での熱 $Q_\mathrm{12可}$ は上式(4.8)のように内部エネルギー

[J]とヘルムホルツの自由エネルギー

[J]で表され、式(4.6)に代入すれば次のように変形できる。

$\displaystyle \Delta S_\mathrm{12}$	$\displaystyle = \frac{Q_\mathrm{12可}}{\varTheta_\mathrm{12}}$
	$\displaystyle = \frac{ ( U_\mathrm{2} - U_\mathrm{1} ) - ( F_\mathrm{2} - F_\mathrm{1} ) }{\varTheta_\mathrm{12}}$
	$\displaystyle = \frac{ U_\mathrm{2} - F_\mathrm{2} }{\varTheta_\mathrm{12}} - \frac{ U_\mathrm{1} - F_\mathrm{1} }{\varTheta_\mathrm{12}}$

変化量 $\Delta S_\mathrm{12}$ [J/K]を差で表すと次式となる。

$\displaystyle S_\mathrm{2} - S_\mathrm{1} = \frac{ U_\mathrm{2} - F_\mathrm{2} ... ...heta_\mathrm{12}} - \frac{ U_\mathrm{1} - F_\mathrm{1} }{\varTheta_\mathrm{12}}$