D 閉じた系のサイクルの付録 D.2 自由膨張過程 D.4 可逆サイクル（カルノーサイクル）に近づける

D.3 なにも起こらないサイクル

なにも起こらないサイクル（図D.4）もある。熱機関やヒートポンプとして動作しない。ピストンを押し、周囲に熱を伝える（状態1から状態2）。その後、元の状態までピストンを引き、周囲から熱を奪う（状態2から状態1）。

Figure D.4: 簡単なサイクル

このサイクルの圧力と温度の変化を考えよう。押すときに内部の圧力が上昇し（1→2）、引くときに内部の圧力が減少する（2→1）(図D.6)。周囲に熱が伝わり温度が下がることにより体積が減少し圧縮され（1→2）、まわりから熱を受け取り温度が上がることにより体積が増加し膨張する（2→1）(図D.6)。この時の仕事と伝わった熱量について考える。

Figure D.5: 圧力変化

Figure D.6: 温度変化

ピストンに入るエネルギーを正とし、出るエネルギーを負とすると、状態1から状態2に変化した時の内部エネルギーの変化量 $\Delta U_{\mathrm{12}}$ [J]と周囲とやりとりした熱量 $Q_{\mathrm{12}}$ [J]、仕事 $W_{\mathrm{12}}$ [J]の関係は式(1.19) ${}^{\text{p.\ref{eq-1stLaw}}}$ より以下のようになる。

\Delta U_{\mathrm{12}}=Q_{\mathrm{12}}+W_{\mathrm{12}}

同様に式(1.19)より状態2から状態1に変化したときは次式となる。

\Delta U_{\mathrm{21}}=Q_{\mathrm{21}}+W_{\mathrm{21}}

再度状態1に戻って来た時、内部エネルギーは初めの状態1の値と等しくなるので、状態1から状態2への変化量と状態2から状態1への変化量の和はゼロとなる。

\Delta U_{\mathrm{12}}+\Delta U_{\mathrm{21}}=0

よって、熱量と仕事の関係は

\displaystyle Q_{\mathrm{12}}+W_{\mathrm{12}}+Q_{\mathrm{21}}+W_{\mathrm{21}}=0

(D.4)

となる。ここで、状態1から状態2での仕事 $W_{\mathrm{12}}$ [J]は次のように表される。

W_{\mathrm{12}}=\int^{2}_{1}P\mathrm{d}V

また同様に状態2から状態1での仕事 $W_{\mathrm{21}}$ [J]は

W_{\mathrm{21}}=\int^{1}_{2}P\mathrm{d}V

となる。状態1から状態2での力の変化と状態2から状態1での力の変化が同じように変化するとすれば、

\displaystyle W_{\mathrm{12}}+W_{\mathrm{21}}=0

(D.5)

となる。式(D.4)と上式(D.5)より次式が得られる。

\displaystyle Q_{\mathrm{12}}+Q_{\mathrm{21}}=0

(D.6)

式(D.5)と式(D.6)から、状態1から状態2での熱 $Q_{\mathrm{12}}$ [J]と状態2から状態1での熱 $Q_{\mathrm{21}}$ [J]との和がゼロとなり、仕事も同様に和がゼロとなるので、サイクルとして動作した際（状態1→状態2→状態1）に、熱を仕事に変換していないことが分かる。また、図D.6から熱が高温から低温へ伝わっていることも分かる。よって、このサイクルは熱機関としてもヒートポンプとしても作用していない。2つの熱源との熱のやりとりをする過程において系の温度が同じように変化しているため、仕事を取り出すことができない。熱のやりとりをする過程の間に系の状態（温度）を変える過程を入れることにより、熱機関やヒートポンプとして動作することができる。

D.2 自由膨張過程 References D.4 可逆サイクル（カルノーサイクル）に近づける

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